Diffusivité a · m²/s

Deux fiches de ce dictionnaire calculaient déjà depuis la diffusivité sans que le mot ait sa place : le déphasage vaut φ ≈ 1,38 × e ÷ √a, et l'épaisseur qui participe vraiment au cycle de 24 heures vaut δ = √(a × T ÷ π) — c'est l'inertie. La grandeur travaillait ; il lui manquait une définition. Elle forme une paire avec l'effusivité, et c'est la paire la plus confondue de la physique du bâtiment, parce que les deux se fabriquent avec les mêmes trois nombres. b = √(λ × ρ × c) les multiplie : c'est un comportement de surface, ce que la main sent en touchant. a = λ ÷ (ρ × c) les divise : c'est un comportement de traversée, ce qui arrive de l'autre côté et à quelle heure. Un même matériau peut être remarquable sur l'un et médiocre sur l'autre — le marbre prend la chaleur très vite, donc il paraît froid, et la laisse aussi passer vite, donc il ne retarde rien. La masse seule ne dit pas grand-chose : elle est au dénominateur, donc alourdir ralentit, mais λ est au numérateur et une matière dense est presque toujours plus conductrice. C'est pourquoi la pierre, vingt fois plus lourde qu'un panneau de fibre de bois, ne retarde pas vingt fois plus — elle retarde moins. Ce qui décide est le rapport, jamais le poids. Le tableau porte donc les deux grandeurs côte à côte, et l'écart entre elles se voit d'un coup : l'effusivité de la pierre vaut 59 fois celle de la laine minérale, alors que leurs diffusivités se tiennent dans un rapport de moins de deux. La pierre paraît glaciale et ne retarde rien ; la laine ne se sent pas et ne retarde rien non plus. Seul un matériau à la fois peu effusif et peu diffusif tient les deux bouts, et le schéma montre lesquels. Une conséquence de chantier, souvent ignorée : au-delà de la profondeur δ, l'épaisseur ajoutée ne participe plus au cycle quotidien. Empiler de la masse au-delà de cette profondeur n'améliore plus le confort d'été ; ça ne fait que du poids et du carbone.